.”
“当无限能量的□□□n次破裂后，关于n粒子的分布□为：“
“dp（z，s；p.pn）=ds*dz/z（1-z）αexp（-bΓ）*δ（1-∑n|j
=1*m/uj）.”
“.“
办公桌前，徐川滑动着手中的圆珠笔，将一个个数据从dalitz图中拆分出来的同时，利用数学对其进行整合。
并试图从中去找到一个对应的函数关系来确定希格斯与第三代重夸克（顶夸克 t和底夸克 b）的汤川耦合分布。
这是个很繁琐的工作，需要将数学知识与物理知识完美的融合在一起，建立起一种新的方法。
不过徐川乐在其中。
因为这对于他而言是一种新的提升，他已经很久没有在物理界有过新的突破了。
但今天他再次感受到了这种快感。
数学和物理的完结结合，将以前无法打破的边界再一次扩大，这也让徐川愈发坚信，自己重生后选择的道路是对的。
电脑上的达里兹图随着计算不断的翻动着，一项项的对撞数据从中剖析出来，进而代入到数学公式中去。
在已经找到了突破口的情况下，剩下的计算，对于如今的他来说已经不是一件无法做到的事情了。
从横向动量分布的软胶子重求和效应计算，绕回到量子色动力学，再通过夸克禁闭对希格斯粒子的耦合衰变给与一个能级上限。
一步步的，徐川利用手中的数据抽丝剥茧，利用数学来寻找希格斯与第三代重夸克的汤川耦合的最理想搜索衰变通道。
也不知道过去了多久，当手中的笔再一次放下的时候，稿纸上的两组数据悄然鱼跃浮现出水面。
【schrdinger方程为.相应能量本征值为ea=(n+1/2)a，h→bb-bar衰变能级为128gev~131gev，h→bb（μvbf=3.0^+1.7~-1.6）。】
盯着这两组数据，徐川眼神中流露出一丝满足与成就感。
他计算出来了。
计算出来了希格斯与第三代重夸克的汤川耦合的最理想搜索衰变通道。
尽管目前还没有经过对撞实验验算这两组数据是否正确，但理论上来说，这两组数据不可能有错误。
对于一个物理实验来说，特别是大型粒子对撞机启动的高能对撞实验，有太多的东西可以欺骗人的眼睛了。