，但这个假设其实和现实几乎无异。
而根据计算结果显示。
这个模型在数学上具备两个解析解，对应的是量子所述的玻色子规范场。
其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。
而自旋为零在场论中对应的便是
标量概念。
这其实很好理解。
量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c=约化普朗克常数=1，时空坐标x=(x，x，x，x)=(x，y，z，it)=(x，it)，偏微分算符=（，，，）=（/x，/y，/z，/it）=(，-it)=(▽，-i/t)
狭义相对论的能量动量关系式是e= p+ m，让能量e用能量算符i/t替换，动量p用动量算符i▽替换，就可以得到-/t=-▽+ m，即▽-/t-m=0
让它两边作用在波函数Ψ上得（-m）Ψ=0，这就是大名鼎鼎的克莱因-戈登场方程。
算符在洛伦兹变换下是四维标量，即'=静质量的平方m是常数。
要使克莱因-戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（-m）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（'-m）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。
如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（x'，t）=exp(-is·α)Ψ(x，t)。
这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（x，t）的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x'。
而波函数Ψ（x，t）变成exp(-is·α)Ψ(x，t)=Ψ'(x'，t)，并且Ψ(x，t)=Ψ'(x'，t)。
唯一的办法就是让自旋角动量s=0，这说明克莱因-戈登场方程描述的场粒子自旋为零。
非常简单，也非常好理解。
换而言之.
玻色子确实如同徐云所说的那样，可以分成标量玻色子和矢量玻色子。
“.”
过了片刻。
赵忠尧胸口微微起伏了两下，整个人深吸一口气，平复好心绪后继续看向了王淦昌手中